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    重庆时时彩2d缩水器: 一种基于白光干涉测试系统的中心波长误差补偿方法.pdf

    摘要
    申请专利号:

    重庆时时彩单双窍门 www.4mum.com.cn CN201610034498.2

    申请日:

    2016.01.19

    公开号:

    CN105606338A

    公开日:

    2016.05.25

    当前法律状态:

    授权

    有效性:

    有权

    法律详情: 授权|||实质审查的生效IPC(主分类):G01M 11/00申请日:20160119|||公开
    IPC分类号: G01M11/00 主分类号: G01M11/00
    申请人: 北京航空航天大学
    发明人: 李慧鹏; 谭朦曦; 郑晓; 宋凝芳; 高爽; 李皎
    地址: 100191 北京市海淀区学院路37号
    优先权:
    专利代理机构: 北京永创新实专利事务所 11121 代理人: 赵文颖
    PDF完整版下载: PDF下载
    法律状态
    申请(专利)号:

    CN201610034498.2

    授权公告号:

    105606338B||||||

    法律状态公告日:

    2017.06.16|||2016.06.22|||2016.05.25

    法律状态类型:

    授权|||实质审查的生效|||公开

    摘要

    本发明公开了一种基于白光干涉测试系统的中心波长误差补偿方法,属于光纤端面测量仪技术领域。所述的解算方法首先通过相移器来改变参考光束和测试光束之间的光程差,同时采集若干幅干涉图,然后对干涉图进行求解得到光纤端面的高度?;贑arré相移算法对提取到的光强极大值进行相位修正,由于光源的中心波长存在标定误差而影响计算精度,因此首先使用单刻线标准样块校准压电陶瓷步距,通过校对后的步距对波长进行在线的标定??梢约跣∮捎诠庠刺匦约盎肪橙哦吹奈蟛?,提高计算精度。

    权利要求书

    1.一种基于白光干涉测试系统的中心波长误差补偿方法,包括以下几个步骤:
    第一步,标定压电陶瓷马达步距;
    首先,通过单刻线标准样块标定压电陶瓷马达的步距,压电陶瓷马达的步距为:
    d = H | N 1 - N 2 | ]]>
    其中,N1、N2为对同一行刻线内的点以及刻线外的点分别提取其光强极值对应的图像帧
    数,H为刻线深度;
    第二步,以标定好的步距在线实时标定白光光源的中心波长;
    在对被测物进行扫描时,提取到零级条纹所包含的图片帧数P,实时计算中心波长
    λ = 2 P × d ]]>
    第三步,基于Carré相移算法利用提取到的波长解算相对高度;
    获取两束光振动合成的光的强度值:

    式中:Ia表示由光纤表面反射的光的光强值,Ib表示由参考镜反射的光的光强值,I表
    示合成的光的强度值,表示经过分光镜到达被测物的反射后的光与经过分光镜到达参考经
    反射后的光的位相差,设:
    I m a x = I a + I b + 2 I a I b ]]>
    I m i n = I a + I b - 2 I a I b ]]>
    γ = I max - I min I max + I min ]]>
    其中,Imax为光强极大值,Imin为光强极小值,γ为干涉条纹对比度;
    令I0=Ia+Ib,得到:

    当光程差为零时,即为零时,光强度为峰值;
    对相位提取误差φ,进行修正,压电陶瓷步距为d,两相邻图像之间的相位变化为
    则相位变化为:

    其中,为相位变化值,ε表示压电陶瓷线性误差;
    基于Carré相移算法对提取到的光强极大值进行相位修正,其基本原理如下:

    其中:Ibg为背景光强值,I-3、I-1、I1、I3分别为相对于所定位的零级条纹光强值前3
    帧、前1帧、后1帧、后3帧对应的光强值;
    解得
    tan 2 φ = | [ ( I - 3 - I 3 ) + ( I - 1 - I 1 ) ] [ 3 ( I - 1 - I 1 ) + ( I - 3 - I 3 ) ] | [ ( I - 1 + I 1 ) + ( I - 3 + I 3 ) ] 2 ]]>
    通过对相位的解算,得到被测物的相对高度:
    h = N × d - λ 4 π φ ]]>
    其中,h为相对高度,N为光强极大值对应的图片帧数。

    说明书

    一种基于白光干涉测试系统的中心波长误差补偿方法

    技术领域

    本发明涉及一种基于白光干涉测试系统的中心波长误差补偿方法,属于光纤
    端面测量仪技术领域。

    背景技术

    光纤端面测量仪是基于白光干涉的原理,利用相位移动从而实现光纤端面干
    涉条纹的变化。光纤端面测试仪可以非接触的精确、快速的测量光纤表面形貌。
    作为光信号的传输介质,光纤端面形态直接影响光信号在光纤中的传输性能,因
    此光纤端面测量对端面形态的测量在光纤传感和传输中至关重要。由于光纤端面
    测量仪能够满足光纤在生产、应用过程中在线测试需求,因此能够广泛应用于大
    功率激光器、军用光电子器件、光纤电流传感器等高精尖科技领域。

    光纤端面测量仪在干涉测量的过程中,通过相移器来改变参考光束和测试光
    束之间的光程差,同时采集若干幅干涉图,然后对干涉图进行求解得到光纤端面
    的高度。在采用白光相移干涉法对相干峰进行解调时,由于光源的中心波长存在
    标定误差而影响计算精度,因此设计一种在线实时补偿光源中心波长误差,精度
    高,速度快的白光干涉算法尤为重要。

    发明内容

    本发明的目的是为了解决上述问题,提出一种基于白光干涉测试系统的中心
    波长误差补偿方法,可以用于光纤端面测量系统中减小中心波长标定误差,抗干
    扰,速度快,对相移器的线性误差不敏感。

    种基于白光干涉测试系统的中心波长误差补偿方法,包括以下几个步骤:

    第一步,标定压电陶瓷马达步距;

    第二步,以标定好的步距在线实时标定白光光源的中心波长;

    第三步,基于Carré相移算法利用提取到的波长解算相对高度;

    本发明的优点在于:

    本发明在解算光纤端面高度值时,可以通过单刻线样块标定步距,实时标定
    计算光源中心波长,具有减小由于环境扰动带来的中心波长标定误差,抗干扰,
    速度快,对相移器的线性误差不敏感等优点。

    附图说明

    图1为光纤端面测量系统原理图;

    图2为白光干涉光强与光程差的关系图;

    图3为单刻线样块实物图;

    图4为实测高度为663nm的标准样块干涉图;

    图5为本发明的方法流程图。

    具体实施方式

    下面结合附图和实施例对本发明进行详细说明。

    如图1所示的是光纤端面测量系统的原理示意图,光源经过聚光镜,孔径
    光阑,准直扩束镜到达分光棱镜,其中一部分光会到达被测光纤端面,另一部分
    到达参考镜,反射后同时到达显微物镜,最后到达CCD成像。发生干涉时,各
    波长光产生的干涉条纹叠加后形成白光干涉条纹,如图2所示。压电陶瓷(PZT)
    相移器带动标准面移动时,干涉条纹会发生变化。

    光纤端面测量系统测量三维形貌,是根据所采集的干涉条纹图像的光强值,
    得到物体表面的相对高度值,其关键在于准确的找到零光程差的位置即光强值最
    大的相干峰的位置。白光干涉光强与光程差有如图2所示的关系,光程差为0
    时,光强达到最大值。

    当采用单刻线样块标定步距时,对同一行刻线内的点以及刻线外的点分别提
    取其光强极值对应的图像帧数,通过刻线高度即可得出压电陶瓷马达的实际步距。

    通过波长与相位之间的关系,以标定好的步距在线实时计算中心波长。

    基于上述的光纤端面测量系统,以及光程差与光强的关系,本发明的一种基
    于白光干涉测试系统的中心波长误差补偿方法,流程如图5所示,包括以下几
    个步骤:

    第一步,标定压电陶瓷马达步距;

    首先,通过单刻线标准样块标定压电陶瓷马达的步距,单刻线标准样块如图
    3所示,图4为实际采集到的干涉条纹,图4更直观的说明刻线处的干涉条纹
    与非刻线处的干涉条纹有错动,因此可以在已知刻线深度H的时候,通过干涉
    条纹的移动来标定压电陶瓷马达的步距。本发明采用的方法为对同一行刻线内的
    点以及刻线外的点分别提取其光强极值对应的图像帧数,分别为N1,N2,刻线
    深度为H,则实际步距d可以通过公式求得;

    第二步,以标定好的步距在线实时标定白光光源的中心波长;

    在对被测物进行扫描时,可以提取到零级条纹所包含的图片帧数P,由下式
    实时计算出中心波长

    λ = 2 P × d ]]>

    第三步,基于Carré相移算法利用提取到的波长解算相对高度;

    由两束光振动合成的光的强度值:


    式中:Ia表示由光纤表面反射的光的光强值,Ib表示由参考镜反射的光的
    光强值,I表示合成的光的强度值,表示光源经过分光镜到达被测物的反射后
    的光与光源经过分光镜到达参考经反射后的光的位相差,所以

    I m a x = I a + I b + 2 I a I b ]]>

    I m i n = I a + I b - 2 I a I b ]]>

    γ = I max - I m i n I m a x + I m i n ]]>

    其中,Imax为光强极大值,Imin为光强极小值,γ为干涉条纹对比度。

    令I0=Ia+Ib,则可以得到:


    当光程差为零时,即为零时,光强度为峰值。在实际测量中由于采样精度
    等问题,提取到的极大值与零光程差还存在一个的φ相位提取误差,因此需要求
    解φ并对其进行修正;在测量过程中,PZT带动参考镜进行准确的线性移动。压
    电陶瓷步距设为d,则两相邻图像之间的相位变化由于压电陶瓷线性误
    差ε的存在,相位变化记为:


    其中,为相位变化值

    基于Carré相移算法对提取到的光强极大值进行相位修正,其基本原理如下:


    其中:Ibg为背景光强值,I-3、I-1、I1、I3分别为相对于所定位的零级条
    纹光强值前3帧、前1帧、后1帧、后3帧对应的光强值。

    解得

    tan 2 φ = | [ ( I - 3 - I 3 ) + ( I - 1 - I 1 ) ] [ 3 ( I - 1 - I 1 ) + ( I - 3 - I 3 ) ] | [ ( I - 1 + I 1 ) + ( I - 3 + I 3 ) ] 2 ]]>

    由上式可知,相位的提取与压电陶瓷的线性误差ε无关。

    通过对相位的解算,利用在线实时标定的中心波长可求得被测物的相对高
    度:

    h = N × d - λ 4 π φ ]]>

    其中,h为相对高度,N为光强极大值对应的图片帧数。

    关 键 词:
    一种 基于 白光 干涉 测试 系统 中心 波长 误差 补偿 方法
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